DINAMICA_DEL_PUNTO

ESERCIZI DI DINAMICA DEL PUNTO MATERIALE Per un pendolo semplice di lunghezza l=5 m, determinare a quale altezza può essere sollevata la massa m=100 kg sapendo che il carico di rottura è Tmax=1500 N. ooooo SOL.- Nel punto più basso della traiettoria l’equazione del moto è T  mg  mv 2 / l  2 ghm / l da cui si ricava per l’altezza massima hmax= 1,32 m.

Un’autovettura che si muove con velocità pari a v= 100 km/h lungo una strada pianeggiante rettilinea, bloccando le ruote riesce a fermarsi in l= 50 m. Di quanto si allungherebbe lo spazio di frenata se la stessa strada fosse in discesa con un angolo = 30° rispetto all’orizzontale? ooooo SOL.- In pianura l’energia cinetica è completamente dissipata in lavoro della forza d’attrito 1 2 v2 mv  mgl da cui si ottiene per il coefficiente di attrito    0,786. Nel caso di strada in 2 2 gl

discesa si ha

1 2 mv  mgl  sen   l mg cos  da cui si ottiene l’= 217 m, quindi l’aumento dello 2

spazio di frenata è 167 m.

Una corda elastica di massa trascurabile, lunghezza l= 1,25 m e costante elastica k=35 Nm-1 è appesa a un punto fisso O, terminando all'estremo libero con un nodo. Una rondella di massa m= 50 g è posta in quiete in O e può scorrere senza attrito lungo la corda fino al nodo. Se essa viene abbandonata in O con velocità iniziale nulla determinare il massimo allungamento della corda a seguito della caduta. ooooo SOL.- Il problema è a un solo grado di libertà, pertanto per la sua soluzione è possibile utilizzare il solo concetto di energia. Il lavoro compiuto dalla forza peso per traferire la massa m da O fino al punto di massima elongazione mg (h  h) viene convertito, essendo nulla la variazione di energia cinetica e non essendoci attriti, in energia potenziale elastica k (l ) 2 / 2 , sicchè l 





mg 1  1  2(kl / mg ) =20,2 cm. k

Un punto materiale di massa m= 1 kg è connesso mediante un elastico di lunghezza a riposo l0 e costante elastica k=a/l0 ,con a= 10 N ad un punto fisso O. Se la massa viene abbandonata da ferma da un punto P posto sulla verticale di O tale che OP=l0, determinare la massima tensione presentata dall’elastico durante il moto di m. ooooo SOL.- La massa m è sottoposta alle forze conservative peso ed elastica, sicché se  è l’allungamento subito dall’elastico si ha per la conservazione dell’energia meccanica, ponendo nulla l’energia iniziale e un asse z diretto verso il basso e origine nella posizione iniziale: E  Ein 

1 2 1 2 mv  k  mgz  0 . 2 2

La tensione massima si ha per z  2l0   M nel punto di inversione del moto (v=0); pertanto 1 2 k M  mg  mg 2l 0  0 , 2

che fornisce come unica soluzione accettabile 2

M

mgl0 mg  mg      4 k k  k 

a cui compete una tensione massima

TM  k M  mg  (mg) 2  4mgkl0  mg  (mg) 2  4mga  31,9 N.

Un punto materiale è posto in equilibrio instabile sul vertice di una guida semicircolare liscia di raggio R.= 1,2 m. Se, perturbato da tale condizione, il punto scivola senza attrito sotto l’azione del peso determinare l’altezza rispetto al centro della guida ove cesserà il contatto. ooooo SOL.- Il distacco avviene quando il punto materiale ha percorso un arco di angolo al centro tale che

cos   2/3, quindi l’altezza rispetto al centro è R/3= 40 cm.

In una molla ideale, sospesa in verticale, all’estremo libero, posto a un’altezza h= 10 cm al disopra di un piano orizzontale, viene appesa in quiete una massa puntiforme m= 5 kg. Determinare i valori della costante elastica della molla affinché la massa non tocchi il piano. ooooo SOL.- Affinché la massa non arrivi a toccare il piano è necessario che la posizione di equilibrio statico si trovi a metà altezza: mg  k min h / 2 da cui si ottiene che i valori richiesti sono

k  k min  2mg / h  981 N/m. Allo stesso risultato si può pervenire applicando la conservazione dell’energia meccanica. Lungo una guida rettilinea orizzontale liscia rotante a velocità angolare costante = 1 rad/s intorno a un suo estremo può muoversi una massa puntiforme. Se inizialmente la massa si trova inquiete relativa a distanza l0= 1 m dall’asse di rotazione determinare la sua velocità rispetto a un riferimento fisso, quando essa, lasciata libera, passa per la posizione l= 2 m dall’asse di rotazione. ooooo SOL.- La velocità richiesta possiederà una componente radiale relativa e una tangenziale di trascinamento. La componente di trascinamento è vt  l  2 m/s. La componente radiale può essere determinata o mediante considerazioni cinematiche o utilizzando il teorema del lavoro e dell’energia cinetica nel sistema di riferimento rotante solidale con la guida. Il lavoro è compiuto dalla forza centrifuga (conservativa perché =cost) sicché l’energia cinetica relativa vale

T f  mvr2 / 2  m2 (l 2  l02 ) / 2 , da cui si ha vr   l 2  l02  1,73 m/s. Il modulo della velocità richiesta è V  vr2  vt2  2,65 m/s.

Su un vassoio orizzontale di massa m=1 kg e lungo l=1 m è poggiata, in prossimità di un estremo, una tazzina di massa M=50 g da considerarsi puntiforme. Applicando al vassoio una forza costante orizzontale F=5 N all'istante iniziale, si osserva che M cade dal vassoio dopo t= 1 s. Determinare il coefficiente di attrito dinamico tra la tazza e il vassoio. ooooo SOL.- Per un osservatore inerziale l'equazione del moto del vassoio è F  Mg  ma , sicchè esso si muove con un'accelerazione lineare a  ( F  Mg ) / m . Per un osservatore non inerziale solidale con il vassoio l'equazione del moto della tazzina è Ma  Mg  Mar , cioé essa si muove di moto relativo

(in

verso

opposto

a

quello

del

vassoio)

con

un'accelerazione

relativa

ar  F  g (m  M / m  costante . Il moto relativo della tazzina è uniformemente accelerato e quindi l  ar t 2 / 2  ar  2l / t 2 . Uguagliando le due espressioni ottenute per l'accelerazione

F  2ml / t 2 relativa si ottiene   = 0,29. (m  M ) g

Una pallina è appoggiata sulla superficie interna di un cono di semiapertura = 30° rotante a velocità angolare costante = 2 rad/s intorno al suo asse verticale. Se la pallina è ferma rispetto al

cono a una distanza d= 1 m dall’asse di rotazione determinare il valore limite del coefficiente di attrito statico tra la pallina e il cono. ooooo SOL.- Scrivendo il secondo principio della dinamica e proiettando lungo le direzioni parallela e ortogonale alla superficie del cono, si ha: R N  mg sin   m 2 d cos 

A  mg cos   m2 d sin  [dove l’attrito è diretto verso il vertice del cono o in verso opposto a seconda s 

che

sia

mg cos   m2 d sin 

 2 d sin   g cos   2 d cos   g sin 

o

viceversa].

Essendo

A   s RN

si

ha

 0,78.

Un corpo di massa m= 1 kg è posta su una tavola orizzontale rotante a distanza R= 50 cm dall’asse di rotazione. Determinare la forza di attrito statico che permette al corpo di rimanere in quiete relativa se la tavola ruota alla frequenza = 0,25 Hz. ooooo SOL.- La forza di attrito statico, per un osservatore inerziale, è quella che impartisce l’accelerazione centripeta (mentre per un osservatore non inerziale solidale con la tavola è quella che si oppone alla forza d’inerzia centrifuga per mantenere l’equilibrio relativo): Fattr  m2 R  m42 2 R  1.23 N.

Sul pavimento di un ascensore che si muove a velocità costante un corpo, lanciato orizzontalmente, si ferma per attrito dopo aver percorso un tratto l. Lo stesso corpo si ferma in un tratto l/3 se l’ascensore sale ad accelerazione costante a. Determinare a. ooooo SOL.- Nel primo caso si ha:

1 2 mv1   d mgl ; nel secondo si ha: 2

1 2 mv1   d mar l / 3   d m( g  a)l / 3 . Dalle precedenti si ottiene a=2g= 19,62 m/s2. 2

Una massa puntiforme m1= 2 kg è posta in quiete relativa sul piano scabro di un carrello (coeff. attrito d= 0,2) di massa m2= 8 kg e alla distanza d= 1 m dal bordo di questo. Se il carrello è spinto da una forza orizzontale F= 30 N, in quanto tempo m1 percorre la distanza d sul carrello? ooooo

SOL.- L’accelerazione assoluta di m1 è: a1   d g = -1,96 m/s2, mentre l’accelerazione del carrello

 F m  (cioè quella di trascinamento) è: a2     d 1 g   -3,26 m/s2. L’accelerazione relativa di m1 m2   m2 è: ar  a1  a2  1,30 m/s2, risultando d 

1 2 a r t . Il tempo richiesto è: t= 1,24 s. 2

Un insetto cammina in direzione radiale verso l’esterno con velocità relativa v= 1 cm/s su un disco orizzontale scabro rotante alla velocità angolare =4,7 rad/s. Se il coefficiente di attrito statico è s= 0,08, a quale distanza dal centro del disco l’insetto inizierà a slittare? ooooo SOL.- Nel sistema di riferimento rotante col disco oltre alla forza peso e alla reazione del vincolo agiranno una forza centrifuga e una forza di Coriolis la cui risultante deve essere Forizz  (m 2  4 r 2  4m 2  2 v 2 )1 / 2  mg s da cui si ricava rmax= 3,5 cm.